FDTD入门学习第十课

时间（2018.7.9-2018.7.12） Ja1[vO"YgP  
中文版第11章的内容，或者英文版本对应的章节。 t6-He~  
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平面波，作为远场源，一般通过散射场公式或总场散射场公式（TFSF）来引入，本课是散射场公式，下一课是TFSF，两课可以结合起来对比学习。 ^na8d's:  
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散射场公式利用maxwell 方程的线性和总场等于入射场+散射场，直接导出散射场的关系式，也就是说可以得到整个计算域中任何一点的散射场。对于PEC物体，我们常说的PEC里面或者表面的切向电场为零，就是指的总场，因此，PEC里面散射场等于入射场的负值，从公式(11.6a)完全可以看出，这同矩量法中PEC电场积分方程的导出，出发点是完全一致的，即用入射场表示散射场。特殊情形，对于自由空间的仿真，(11.6a), (11.6b)给出的散射场恒为0，跟理论是一致的。因此，散射场是从有物体的地方才导致传出的。 bu[PQsT  
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有了散射场，可以结合前面学习的近远场变换理论，导出RCS关系。 2XoFmV),F  
散射场公式，需要整个空间入射场的信息，因此内存消耗和计算量比较大。本文是通过解析时延关系给出的入射场信息，也有通过辅助仿真给出的，不过都有与FDTD数值色散不匹配的问题，可能导致数值泄露，可以看看关于平面波引入最新的论文，据说可以把数值泄露降到-300dB。 2stBW5v3  
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补充资料： p@B/S(Xi  
[1]葛德彪老师第三版的电磁波时域有限差分方法。 `N;}Gf-'  
[2]时域有限差分方法及编程技巧(美)施奈德(John B.Schneider)著;余文华,李文兴,张朝柱，翻译。就是understanding fdtd那本书英文书对应的中文版的。 UqVcN$^b  
[3] THE FAST FOURIER TRANSFORM AND ITS APPLICATIONS, E. Oran Brigham NMaZ+g!t(  
[4] DISCRETE AND CONTINUOUS FOURIER TRANSFORMS ANALYSIS, APPLICAONS AND FAST ALGORITHMS, Eleanor Chu w5/`_m!  
[5] Computational Electrodynamics: The Finite-Difference Time-Domain Method, Third Edition, A1len Taflove o>Fc.$ngZ  
[6] Perfectly Matched Layer for Computational Electromagnetics, Berenger RWyDX_z#<  
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