麦克斯韦方程组中电场的旋度、散度有什么物理意义？磁场的旋度、散度呢？

最近在看麦克斯韦方程，刚开始就遇到了问题，那个倒三角的微分算子对电场的叉乘、磁场的叉乘之类，我不懂它的方程的物理意义，请问那一位前辈可以帮忙解释一下？ =c 9nC;C  
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简单来说，前面两个叉乘表示 ：电场的空间变化会引起磁场的时间变化，磁场的空间变化会引起电场的时间变化。同时看出传播方向与电磁场方向垂直，所以电磁波是个横波。 !hfpa_5  
后面两个点乘 表示H和D在边界不能突变，是连续的。

若你的场是一个流速场,则该场的散度是该流体在某一点单位时间流出单 .WN&]yr,  
位体积的净流量. 如果在某点,某场的散度不为零,表示该场在该点有源, {_.(,Z{  
例如若电场在某点散度不为零,表示该点有电荷,若流速场不为零,表是在 \6APU7S  
该点有流体源源不绝地产生或消失(若散度为负). 这一点也不难理解,你 7=X6_AD  
把Gauss's law写下来就明白这是什么意思了. NRG~ya >  
7z,  $  
旋度告诉你的是,一个场在某处,沿着一无穷小的平面边界做环积分,平 yyu-y0_  
面法向量即由旋度向量给定,旋度向量的长度则是单位面积的环积分值. iKu3'jZ/O  
基本上旋度要衡量的是一向量场在某点是否有转弯. 这件事只要你把 YZOwr72VL  
Stoke's law写下来就一清二处了....

找了一个描述比较系统的给你看看。 G^|b*n!!  
麦克斯韦方程组 ~PF,[$?4n  
关于静电场和稳恒磁场的基本规律，可总结归纳成以下四条基本定理： OH n~DL2  
静电场的高斯定理： k"BM1-f  
静电场的环路定理： ;2fzA<RkK  
稳恒磁场的高斯定理： Edh9=sxL  
磁场的安培环路定理： Lnn^j#n  
上述这些定理都是孤立地给出了静电场和稳恒磁场的规律，对变化电场和变化磁场并不适用。 $ <[r3  
0VR,I{<.{  
麦克斯韦在稳恒场理论的基础上，提出了涡旋电场和位移电流的概念： ]+qd|}^  
1. 麦克斯韦提出的涡旋电场的概念，揭示出变化的磁场可以在空间激发电场，并通过法拉第电磁感应定律得出了二者的关系，公式表明，任何随时间而变化的磁场，都是和涡旋电场联系在一起的。 $[cB6  
2. 麦克斯韦提出的位移电流的概念，揭示出变化的电场可以在空间激发磁场，并通过全电流概念的引入，得到了一般形式下的安培环路定理在真空或介质中的表示形式，公式表明，任何随时间而变化的电场，都是和磁场联系在一起的。 Qqb%^}Xx'u  
综合上述两点可知，变化的电场和变化的磁场彼此不是孤立的，它们永远密切地联系在一起，相互激发，组成一个统一的电磁场的整体。这就是麦克斯韦电磁场理论的基本概念。 5$Kv%U  
?_uan  
在麦克斯韦电磁场理论中，自由电荷可激发电场 ，变化磁场也可激发电场 ，则在一般情况下，空间任一点的电场强度应该表示为 ZZ!6O/M  
又由于，稳恒电流可激发磁场 ，变化电场也可激发磁场 。 VOATza`  
因此，在一般情况下，电磁场的基本规律中，应该既包含稳恒电、磁场的规律，也包含变化电磁场的规律， #vy[v22  
4TU\SP8sM  
根据麦克斯韦提出的涡旋电场和位移电流的概念，变化的磁场可以在空间激发变化的涡旋电场，而变化的电场也可以在空间激发变化的涡旋磁场。因此，电磁场可以在没有自由电荷和传导电流的空间单独存在。变化电磁场的规律是： E:\#Ur2  
1.电场的高斯定理 在没有自由电荷的空间，由变化磁场激发的涡旋电场的电场线是一系列的闭合曲线。通过场中任何封闭曲面的电位移通量等于零。 #|:q"l9  
2.电场的环路定理。 [!KsAsmk  
3.磁场的高斯定理 变化的电场产生的磁场和传导电流产生的磁场相同，都是涡旋状的场，磁感线是闭合线。因此，磁场的高斯定理仍适用。 Te)%L*X  
4.磁场的安培环路定。 u5U^}<}y}  
pG*W>F  
)Rk(gd  
在变化电磁场的上述规律中，电场和磁场成为不可分割的一个整体。 FRPdfo37  
{~EsO1p  
将两种电、磁场的规律合并在一起，就得到电磁场的基本规律，称之为麦克斯韦方程组。 }L{GwiDMDl  
@{<^rLt  
上面四个方程可逐一说明如下：在电磁场中任一点处 V~o'L#a  
（1）电位移的散度 等于该点处自由电荷的体密度 ； k-s|gC4  
（2）电场强度的旋度 等于该点处磁感强度变化率 的负值； u,72Mm>  
（3）磁场强度的旋度 等于该点处传导电流密度 与位移电流密度 的矢量和； (l2n%LL]*  
（4）磁感强度的散度 处处等于零。 9ucoQ@  
麦克斯韦方程是宏观电磁场理论的基本方程，在具体应用这些方程时，还要考虑到介质特性对电磁场的影响， DBvozTsF~  
以及欧姆定律的微分形式 。 2"Unk\Y  
yswf2F  
方程组的微分形式，通常称为麦克斯韦方程。 MbTmdRf  
UY.o,I>s  
在麦克斯韦方程组中，电场和磁场已经成为一个不可分割的整体。该方程组系统而完整地概括了电磁场的基本规律，并预言了电磁波的存在。

麦克斯韦提出的涡旋电场和位移电流假说的核心思想是：变化的磁场可以激发涡旋电场，变化的电场可以激发涡旋磁场；电场和磁场不是彼此孤立的，它们相互联系、相互激发组成一个统一的电磁场。麦克斯韦进一步将电场和磁场的所有规律综合起来，建立了完整的电磁场理论体系。这个电磁场理论体系的核心就是麦克斯韦方程组。 QPT%CW61M  
麦克斯韦方程组积分形式 ZT%Q:]B+  

图片:1.jpg

{/PiX1mn  
其中：（1）描述了电场的性质。在一般情况下，电场可以是库仑电场也可以是变化磁场激发的感应电场，而感应电场是涡旋场，它的电位移线是闭合的，对封闭曲面的通量无贡献。 i4^1bd  
　　（2）描述了磁场的性质。磁场可以由传导电流激发，也可以由变化电场的位移电流所激发，它们的磁场都是涡旋场，磁感应线都是闭合线，对封闭曲面的通量无贡献。 $kCLS7 *  
　　（3）描述了变化的磁场激发电场的规律。  /DN!"  
　　（4）描述了变化的电场激发磁场的规律。 X*Cvh|  
变化场与稳恒场的关系： %:hU:+G E  
当

图片:2.jpg

'r_NA!R  
方程组就还原为静电场和稳恒磁场的方程： bO\E)%zp  

图片:3.jpg

mnS F=l;;  
m*Q*{M_e  
　　在没有场源的自由空间，即q=0, I=0，方程组就成为如下形式： /5 6sPl 7}  
　　麦克斯韦方程组的积分形式反映了空间某区域的电磁场量(D、E、B、H)和场源(电荷q、电流I)之间的关系。

麦克斯韦方程组微分形式：在电磁场的实际应用中，经常要知道空间逐点的电磁场量和电荷、电流之间的关系。从数学形式上，就是将麦克斯韦方程组的积分形式化为微分形式。利用矢量分析方法，可得： sc0.!6^'V  

图片:4.jpg

\}n\cUy-  
vH?rln  
注意：(1)在不同的惯性参照系中，麦克斯韦方程有同样的形式。 }mYxI^n  
　　(2) 应用麦克斯韦方程组解决实际问题，还要考虑介质对电磁场的影响。例如在各向同性介质中，电磁场量与介质特性量有下列关系： ixY[ HDPq  
mp:xR^5c  

图片:5.jpg

lZr}F.7  
3-PqUJT$  
　　在非均匀介质中，还要考虑电磁场量在界面上的边值关系。在利用t=0时场量的初值条件，原则上可以求出任一时刻空间任一点的电磁场，即E(x,y,z,t)和B(x,y,z,t)。 D^Gs_z$['  
麦克斯韦方程组揭示了电场与磁场相互转化中产生的对称性优美，这种优美以现代数学形式得到充分的表达。但是，我们一方面应当承认，恰当的数学形式才能充分展示经验方法中看不到的整体性(电磁对称性)，但另一方面，我们也不应当忘记，这种对称性的优美是以数学形式反映出来的电磁场的统一本质。因此我们应当认识到应在数学的表达方式中"发现"或"看出" 了这种对称性，而不是从物理数学公式中直接推演出这种本质。

Maxwell方程与电磁波

两个旋度方程是根据实验得来的安培公式、法拉第公式，通过矢量算子理论在数学上化解等价得到的，再根据方程的对称性假设位移电流项的存在，得到MaxWell方程。

这样就非常明白Maxwell方程组的各物理意义了，分享一段PPT，有助于对Maxwell方程的理解。  ce9P-}d  
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